Fermi Dağılımı
Fermi Dağılımı Arayüzden geçen akım, halihazırda elde ettiğimiz ifadeye eşittir, ancak uçların iki Fermi dağılımı tarafından tamamlanır (iki dönüş yönü nedeniyle 2 faktörü eklenir): Bu nedenle, bir arayüz boyunca iletkenlik için ilişki ve denge dışı ilişkiler arasındaki tek farkın yalnızca iki özellikten kaynaklandığını söylemek doğru olur: • Dengesiz muamelenin arayüz kısmının kendi kendine tutarlı yük dağılımları yoluyla olan sonlu yanlılık. • arayüzün kendisinde elektron-fonon etkileşimlerinin etkisi. Bu iki özelliğin dışında, iki ayrı çerçeve içindeki tedaviler eşdeğerdir. Elektron-fonon etkileşimlerinin, örneğin tünel açma koşullarında, mevcut değerleri %5'ten daha az değiştirdiği göz önüne alındığında, genellikle elastik taşıma modellerine güvenmek güvenli görünmektedir. Standart DFT Yöntemleri  Taşıma teorisi üzerine olan bu son bölümde, iki uçlu bir cihazdaki akımları hesaplamak için mevcut yöntemlerin taslağını çıkaracağız. Bir yandan problemin yerel orbitallerin bir temel kümesi içinde nasıl çözüldüğünü açıklayacağız, diğer yandan böyle bir çözümün yoğunluk fonksiyonel teorisinin standart yöntemleri içinde nasıl elde edilebileceğini açıklayacağız. Şu anda, bu amaca yönelik en verimli yöntemler, süper hücreler adı verilen üç boyutlu tekrar birimlerini kullanıyor. Dahası, elektron özvektörlerinin düzlem dalga açılımına dayalıdırlar. Dolayısıyla ele almamız gereken sorun şudur: (i) öngerilim gerilimleri uygulanır uygulanmaz iletken-kurşun arayüzlerindeki sınır koşullarının eşitsizliği; (ii) düzlem dalga temel kümelerine dayalı olarak özfonksiyonların lokalizasyonu; (iii) bu koşullar altında dengesiz Green fonksiyonlarının, kontaklarının ve kendi kendine enerji terimlerinin hesaplanması; (iv) arayüz boyunca yük yoğunluğu ve kimyasal potansiyellere göre elde edilen çözeltilerin kendi kendine tutarlılığı; (v) taşıma özelliklerinin hesaplanması. Bir işlevi, herhangi bir temel sette formüle edilebilecek bir matrise dönüştüren bir dönüşümün ayrıntılı bir açıklamasıyla başlıyoruz. Fonksiyon Matrisi Belirli bir temel set içinde, bir sistemin Green fonksiyonunun denklemi genellikle matris formunda yazılabilir. Çıkış noktası, fonksiyonun gerçek uzay tanımıdır. Burada Z = E + iη, geciktirilmiş Green fonksiyonu GR ile ilişkili karmaşık özdeğerdir. GA için karşılık gelen özdeğer Z∗'dir. Şimdi Green fonksiyonunu belirli bir temel sette yeniden yazıyoruz (atomik orbitaller için φm fonksiyonları sistemin atomik konumlarında ortalanır). Z yerine Z∗ kullanarak benzer bir prosedürle geciktirilmiş fonksiyon yerine gelişmiş fonksiyona ulaşırız, böylece her iki Green fonksiyonu da matris formunda verilir. Prensipte Green fonksiyonları η → ±0 için limitler olarak tanımlandığından, bu noktada bilinmeyen bir η parametresiyle baş başa kalmış gibi görünebiliriz. Ancak sayısal olarak, sistemimize bağlı olarak ve şu koşulla η'ya kesin bir değer atayabiliriz. N0, sistemimizdeki elektron sayısıdır. Teknik bir bakış açısından, Green fonksiyonları ile sistem yanıtının hesaplanması için gerekli olan matris inversiyonunun bir O(N2) rutini olduğu ve bu nedenle hesaplama açısından pahalı olduğu dikkate alınmalıdır. Bu sorunun çözümü, fonksiyonunu matris inversiyonuna dayanmadan oluşturmak için yinelemeli şemaların kapsamlı kullanımı olabilir. Dolayısıyla bu genişlemenin sonucu, belirli bir temel sette sistemin fonksiyon matrisidir. Fermi-Dirac distribution Fermi enerjisi formülü Fermi seviyesi nedir Fermi enerjisi nedir Bose-Einstein istatistiği Fermi enerji seviyesi Fermiyon nedir Tutarlılık Döngüsü Standart DFT'de, kendi kendine tutarlılık döngüsü, daha sonra etkin potansiyeli oluşturmak için kullanılan elektron yükünün uzamsal bir dağılımı ile başlar. Etkili potansiyele dayalı Schrödinger denkleminin çözümleri, toplam yük sistemdeki elektronların sayısı olan N'ye eşit olana kadar nihayet elektronlarla doldurulur ve yeni yük dağılımı yeniden etkin potansiyeli hesaplamak için kullanılır.  Bu dolaysız ve köklü şema, dengesiz koşullar altında çalışmaz çünkü bu koşullar altındaki elektronlar ortak bir Fermi dağılımına uymazlar. Bunun yerine, aşağıdaki gibi farklı bir döngüyle kendi kendine tutarlı çözümleri yinelemek gerekir: 1. Müşteri adaylarının kendi enerjilerini hesaplayın. 2. İkisi arasındaki Hartree potansiyelini ve Hamiltoniyeni hesaplayın, uygulanan bir önyargı voltajına yol açar. 3. Arayüzün kendi enerjilerini hesaplayın. 4. Dengesiz Green fonksiyonlarını hesaplayın. 5. Enerji üzerinden fonksiyonların integralini alarak yük yoğunluk dağılımını bulun. 6. Bir sonraki yinelemeye başlayın. Sayısal olarak, kabataslak öz-tutarlılık döngüsünün sorunu, öz-enerjiler ve arayüzün Green fonksiyonları ile ilgili matris ters çevirmeleridir. Müşteri Adaylarının Kendi Enerjisi Uçların, değişen öngerilim voltajlarını hesaba katmak için uygulanan bir Hartree potansiyeli ile birkaç metal katmanından oluştuğu düşünülebilir. Kurulum, çoğu DFT kodunun süper hücre geometrilerinde olduğu gibi periyodik olacak veya iletkenin bir tarafına iliştirilmiş uçların bir küme tanımını uygulayacaktır. Aşağıda periyodik süper hücrelere odaklanacağız; Küme hesaplamalarından tek fark, birazdan göreceğimiz gibi, Fermi fonksiyonlarının uçlardaki değişimidir. Uçların ayrı ayrı hesaplanması için kurulum gösterilmiştir. Geciktirilmiş ve gelişmiş fonksiyon matrisleri, yukarıda açıklanan prosedürle hesaplanabilir. Bilindiklerinde, spektral fonksiyonu şu şekilde oluşturabiliriz. Yaklaşık üç atomik katmana sahip metallerdeki bozunma uzunluğu göz önüne alındığında, kurşunun öz-enerji terimi yalnızca arayüze bitişik üç katman için hesaplanmalıdır. Kurşun sistemi altı atomik katmandan oluşuyorsa, o zaman üç sol katman sağ kurşunun öz enerjisini, sağdaki üç katman da sol kurşunun öz enerjisini tanımlar. Periyodik bir kurulumda, her iki ucun Fermi dağılım fonksiyonları temel durum Fermi dağılımları (μ = μ0) olurken, bir küme yaklaşımı için kimyasal potansiyeller ön gerilim μ = μ0 ± eV kadar kaydırılacaktır. Uçlar, uygulanan önyargı voltajı nedeniyle yüzey dipollerini hesaba katmak için üç ek metal katman içeren iletkene bağlanır. Kurşun arayüzünden iletkene geçişte değişen Hartree potansiyelleri göz önüne alındığında, Hartree potansiyeli ve arayüz boyunca etkin potansiyel, çizilen kendi kendine tutarlı prosedürle hesaplanmalıdır. Sistemin Hamilton matrisi daha sonra arayüzün L katmanları için matris elemanları ve müşteri adaylarının kendi enerjileri için altı ek eleman içerir. Ortaya çıkan Hamilton matrisini genel bir şekilde yazmak, yani matristeki her katmanı yalnızca bir matris elemanı ile temsil ettiğimiz anlamına gelir.

Modelleme Sıkıntıları – Bilgisayar Bilimleri Ödevleri – Bilgisayar Bilimleri Ödev Hazırlatma – Bilgisayar Bilimleri Alanında Tez Yazdırma – Bilgisayar Bilimleri Ödev Yaptırma Fiyatları

Modelleme Sıkıntıları

Modelin, sosyal ağın bir ilkokuldaki bir sınıf öğrenciden oluştuğu tipik bir örnekte netleşecek olan bazı ciddi sakıncaları vardır. Öğrencilerden en yakın arkadaşları sorulur. Cevaplar yönlendirilmiş grafikte kodlanmıştır, yani i öğrencisinden j öğrencisine bir kenar, i öğrencisinin j öğrencisini en iyi arkadaşlarından biri olarak gördüğü anlamına gelir.

Tipik olarak bu ayar, erkekler ve kızlar olmak üzere iki “küme” içeren bir grafikle sonuçlanır. Hem erkekler hem de kızlar arasında yüksek bir ‘iç’ yönlendirilmiş kenar yoğunluğu gözlemlenebilir. İki küme arasında, düşük bir “ara” yoğunluğa karşılık gelen, genellikle önemli ölçüde daha az kenar vardır.

Farklı eşdeğerlik türleri hakkındaki tartışmadan, blok model için iki grubun dikkate alınması gerektiği ve ayrımın erkekler ve kızlar olarak yapılması gerektiği açık olmalıdır. Ne yazık ki, p1 modeli her erkek ve kıza tek bir genişleme ve çekicilik parametresi atfeder ve bu nedenle “iç” ve “yoğunluklar arası” arasındaki farkı modelleyemez.

Bu ciddi bir dezavantaj çünkü farklı yoğunluklar blok modelini yansıtıyor. Bu eksikliklerin üstesinden gelmek için Wang ve Wong, p1 modelinin iyileştirilmesini önerdi. Özellikle, P bölümü önceden biliniyorsa (okul sınıfı örneğindeki gibi), P’yi temsil eden dijkl gösterge değişkenlerini aşağıdaki gibi tanımlayabiliriz.

Burada λij, iki özel bölüm Pk ve Pl arasındaki genişleme ve çekicilikteki ortalamadan sapmaları modelleyen yeni tanıtılan blok parametreleridir. Okul sınıfı örneğinde, erkekler ve kızlar arasında negatif bir λ ve iki bölüm içinde pozitif λ’lar elde ederiz.

Bu modeldeki maksimum olabilirlik tahmini yine genelleştirilmiş yinelemeli ölçekleme yoluyla yapılabilir, ancak p1 için olduğu gibi loglineer bir homojen ilişki modeline dönüşüm bilinmemektedir. Tutumluluk nedenleriyle, genellikle λij’lerin altkümelerinin eşit olacak şekilde sınırlandırılması tercih edilir.

Arka Blok Model Tahmini

Önceki bölümde gördüğümüz Wang ve Wong modelinde, girdi olarak aktörlerin bölünmesine ihtiyaç duyan ve yalnızca bu bölümlemeyle ilgili hipotezleri test etmenin bir aracı olarak hizmet eden blok modellerle yetinmek zorunda kaldık. Böyle bir yaklaşım a priori blok modelleme olarak adlandırılır, çünkü bölümleme a priori bilgi oluşturur.

Çıkar paylaşımının ne olduğu sosyolojik sorunun doğasından veya aktörlerin niteliklerinden (cinsiyet, yaş vb.) açıkça anlaşıldığında gerekçelendirilir. Bu bölümde, bölünmenin bilinmediği a posteriori blok modellemeye yönelik stokastik yaklaşımını ele alacağız.

Bu model, diğer a posteriori yaklaşımın dezavantajlarına sahip değildir. p1-modelinde olduğu gibi Nowicki ve Snijders ikilileri, yani aralarında ilişkilerin verildiği sıralı aktör çiftlerini (köşeleri) dikkate alır. Burada bir ilişki, iki aktör arasında yönlendirilmiş kenarların varlığı veya yokluğu olabilir, ancak daha genel olarak model, vi köşesinden vj köşesine ilişkin ilişkinin, çoklu kenar kümelerine izin vermeye benzer şekilde, sonlu bir A kümesinden herhangi bir değer almasına izin verir. 

Bu nedenle ikililer (vi,vj) bir A ⊂ A × A kümesinde xij değerlerini alabilir, tüm ikililerin değerleri birlikte genelleştirilmiş komşuluk matrisini oluşturur. Sunum kolaylığı için yönlendirilmiş grafiklerle devam edeceğiz, dolayısıyla A = {0, 1}2; örneğin xij = (0, 1), vj’den vi’ye bir kenara sahip asimetrik ikiliyi (vi , vj ) temsil eder.

Bölmeyi modelleyen can alıcı kavram, vi köşelerinin χ = {1, . . . , L} gözlenmeyendir (gizli). Yazarlar bu modeli renkli bir ilişkisel yapı olarak adlandırıyorlar. Genelleştirilmiş bir komşuluk matrisi x ve renklendirme c = (c1, . . . , cn) ile verilir.
Verileri üreten stokastik model artık aşağıdaki gibi tanımlanmaktadır. Renklendirmeyi, her bir vi ∈ V köşesi için bağımsız, aynı şekilde dağıtılmış (i.i.d.) rasgele değişkenler Ci ile modelliyoruz.


Farklı eşdeğerlik türleri tartışmasında gördüğümüz gibi, blok modellemede bir bloktaki tüm aktörlerin benzer şekilde davrandığını varsayıyoruz. Bu nedenle, burada iki aktör i ve j arasındaki ilişkinin türünün yalnızca renklerine bağlı olduğu varsayılmaktadır.

Bu formülün temel olarak her köşe için renginin θi olasılığını ve tüm renk sınıfları arasında iki sınıf arasında gözlenen ilişkilerin olasılıklarını çarptığını unutmayın. İlk çift çarpım, farklı renk sınıfları için çarpma işlemini yapar, son iki çift çarpım, bunu tüm tek renkli ikililer için yapar. İstatistiksel açıdan böyle bir model, karışım modelleri sınıfına girer.

Bu tür modeller için istatistiksel çıkarımın bir yolunu kısaca açıklayacağız. Bir kara kutunun, f(θ,η,c | x) yoğunluk fonksiyonu tarafından verilen dağılımdan (θ,η,x) değerlerinin bir örneğini almamıza izin verdiğini varsayalım. Böylece elimizde {(θ0, η0, x0), (θ1, η1, x1), üçlü bir dizimiz var. . . , (θK−1, ηK−1, xK−1)}. Bu örnek, bize altta yatan model parametreleri ve gizli veriler hakkında bilgi sağlar.

vi ve vj aktörlerinin aynı renk sınıfında olma olasılığını gösterir. Aslında, örnek f (θ, η, c | x) tarafından verilen dağılımdan bağımsız çekimlerden oluşuyorsa, doğrudan büyük sayılar kanunundan yukarıdaki değerin rastgele gösterge değişkeninin [Ci = Cj] anlamlı bir tahmini olduğu sonucu çıkar.

Kanıt, doğrudan Chebyshev eşitsizliğinin bir uygulamasını takip eder ve olasılık teorisi üzerine herhangi bir ders kitabında bulunabilir.

Bu teorem, yakınsama hızı hakkında hiçbir açıklama yapmaz. Bağımsız rasgele değişkenler durumunda, merkezi limit teoremi böyle bir açıklama yapar. Ne yazık ki kara kutumuzun bize bağımsız örnekler vermediğini göreceğiz. Yukarıdakiyle aynı yaklaşımla θ ve η için tahminler elde edilebilir.

Aktör vi’nin renk sınıfı ile aktör vj’nin renk sınıfı arasında a tipi bir ilişkinin bulunma olasılığının bir tahminidir. Bu biraz garip yapılar gereklidir, çünkü tahmin sürecinde bir tanımlanabilirlik sorunu vardır: i renk sınıfından bahsetmek anlamlı değildir, çünkü renk sınıfı etiketlerinin keyfi permütasyonları aynı sonuçlara yol açabilir.

Benzer şekilde, Pr[Ci = j] olasılığını tahmin etmek anlamlı değildir. Tüm fonksiyonlar, permütasyonlar altında değişmezdir ve bu nedenle tanımlanabilirlik problemlerini atlatır.

Şimdiye kadar f(θ,η,c | x)’ten örneği nasıl aldığımız sorusunu nazikçe göz ardı ettik. Bu amaçla Gibbs örneklemesi adı verilen bir yöntem kullanılabilir. Yöntemin kendisini tanımlaması kolay olsa da kesin matematiksel temelleri bu çalışmanın kapsamı dışındadır.

Tüm değişkenler için önceki dağılımları π(xi) olan bir f(x1,…,xd) dağılımından Gibbs örneklemesi için genel yaklaşım, ilk olarak rastgele bir nokta (x01,x02,…,x0d) ile başlamaktır. numune noktası. Bir sonraki nokta, ilk koordinat dışında birinci ile aynıdır. İlk koordinat f (x1 | x2 = x02 , . . . , xd = x0d ) tam koşullu dağılımından çizilir.

Genellikle böyle bir tam koşullu dağılımdan örnek almak, genel dağılımdan çok daha kolaydır. i’nci adımda, f(xi mod d | x1,…,x(i mod) dağılımından çizilen (i mod d)inci koordinat dışında yeni nokta öncekiyle aynıdır. d)−1,x(i mod d)+1,xd). Çoğu zaman yalnızca her d’inci nokta alınır, böylece bir sonraki nokta potansiyel olarak tüm koordinatlarda mevcut olandan farklı olur.