Özvektör Açılımları
Özvektör Açılımları Katı hal fiziğinde, örneğin yoğunluk fonksiyonel teorisi ile hesapladığımız için, sistemimizin özdeğerlerini ve özvektörlerini bildiğimiz durumla sık sık karşılaşırız. Bu durumda sistemin Green fonksiyonunu türetmek çok basittir. Bir parçacık elektron durumlarıyla tanımlanan bir sistemin çözümünü ele alalım. Sistemin denklemi verir. Burada i ve ψi(r), i bant indeksli çözümlerdir. Eksiksiz çözüm kümesi, tam bir ortonormal işlev kümesi oluşturur, böylece her işlev özfonksiyonlar ψi(r) içinde genişletilebilir. Türetmemize giren tek varsayım, Hamiltoniyen'imiz için tam bir ortonormal özfonksiyonlar kümesinin varlığı olduğundan, sonuç oldukça genel olarak geçerlidir; bu, karmaşık eşleniği transpoze etmek ve almak, bir (gecikmeli) Green fonksiyonunu diğerine (gelişmiş) dönüştürür. Pratik bir bakış açısından bu, bunlardan birinin gerçekten gereksiz olduğu anlamına gelir: bu nedenle, Green'in bir sistem işlevinden bahsederken, aşağıdaki sunumu gecikmiş Green'in işleviyle sınırlayacağız. Bu türevin, yalnızca sistemin özfonksiyonlarını Schrodinger denkleminin benzersiz bir potansiyele sahip çözümleri olarak temsil edebiliyorsak geçerli olduğuna dikkat edilmelidir. Yoğunluk fonksiyonel teorisinde olduğu gibi, elektron etkileşimlerine ortalama alan yaklaşımlarında genellikle durum budur. Çok gövdeli bir bağlamda, aynı sonuç mutlaka doğru değildir. Aslında, daha sonra görüleceği gibi, şu anda ulaşım problemimiz için bulabileceğimiz tek çözüm, etkileşimlerin etkileşmeyen hafif bozulmaları olarak görüldüğü pertürbasyon teorisine dayanmaktadır. Fonksiyonlar ve Saçılma Matrisleri Bu konudan saptıktan ve Green fonksiyonlarını tanıttıktan sonra, artık saçılma matrisi S'ye ikinci kez bakabilecek durumdayız. İlk olarak, saçılma matrisinin genliklerden ziyade akımlara dayalı olarak tanımlandığını hatırlayalım. Teorik modelimizi genliklere dayandırırsak, değişiklik yapmalıyız. İletken genlikleri tA(B)←B(A) İletkenin zıt taraflarında bulunan A ve B uçlarındaki zA = 0 ve zB = 0 noktalarını birleştiren fonksiyonunu hesaplamak istiyoruz. Önceki sonuçlardan, zA = 0'daki bir birim uyarımın iki sonucu olduğunu biliyoruz: iletkenden uzakta A1 = +i/v genlikli bir dalgaya ve yönde A2 = −i/v genlikli bir dalgaya yol açar. kondüktörün. İletkene doğru dalga, iletken tarafından saçılır, B ucuna yayılmak için iletim genliği tB←A'dır. Dolayısıyla Green fonksiyonu için yazabiliriz. 1980'lerde türetilen bu ilişki, bir arayüz aracılığıyla taşıma özelliklerini bu arayüzün Green fonksiyonuyla ilişkilendirir. Green fonksiyonları mevcut elektronik yapı yöntemleri ile hesaplanabildiğinden, taşınım teorisindeki modern simülasyon tekniklerinin teorik temellerinden biridir. Matris özdeğer ve özvektör Bulma Özvektör nedir Özdeğer ve özvektör pdf Özdeğer ve özvektör nedir Matris özdeğer nedir Özdeğer ve Özvektör örnekleri Matris özvektör Bulma Lineer Cebir Özdeğer özvektör Çoklu Kanallar İçin Saçılma Matrisleri Çoklu yayılma modlarına sahip bir telde, z boyunca uzanan Green fonksiyonunu, r2 = (x,y) ile A±m genlikleri ve enine dalga fonksiyonları χm(r2) ile modüle edilmiş z boyunca bir düzlem dalga olarak yazabiliriz. Genellik kaybı olmadan, bu enine dalga fonksiyonlarının gerçek olduğu varsayılır. Potansiyel U(r2), elektron hareketini r2 yönünde sınırlar; dalga fonksiyonları χm(r2) ortogonaldir, çünkü ayrı bir özdeğerler kümesi için iki boyutlu Hamiltoniyenin spektrumunu temsil ederler. Kanıtlama amacıyla, onların gerçek olduklarını da varsayarız. Şimdi iki ucumuz olduğunu düşünün: m'li kurşun A ve n iletken kanallı kurşun B. Ardından, iletkenin zıt taraflarındaki iki nokta arasındaki Green işlevi değiştirilmelidir. Genel olarak, iletim fonksiyonunu ve dolayısıyla bir cihaz aracılığıyla elektron yayılımı için iletim olasılığını veren saçılma matrisinin elemanları ile ilgilenilir. Bu elemanlar yukarıdaki denklemden χm(r2(A))χn(r2(B)) ile çarpılarak ve d2r üzerinden integral alınarak, dalga fonksiyonları χ için diklik koşulundan yararlanılarak elde edilir. Burada, r2'nin A ucu içinde ve r2'nin B ucu içinde olduğu şeklindeki açık gösterimi kaldırdık. Ayrıca, bu denklemin tüm bileşenlerinin enerji bağımlılıklarını koruduğuna dikkat edin. Şimdiye kadar elektronların bir iletkenin bir tarafından diğer tarafına yayılmasını tanımladık. İletim olasılığını hesaplamak için gereken anahtar niceliklerin, iletkenin zıt taraflarındaki iki nokta arasındaki belirli bir geçiş için Green fonksiyonları GR veya yayıcı olduğu bulundu. Bunlar da saçılma matrisiyle ilişkilidir ve saçılma matrisinin tüm öğelerinin toplamı bize Fisher-Lee denklemi yoluyla istenen iletim olasılığını verir. Bununla birlikte, bir iletken ve iki sonsuz uç içeren bir sistemin Green fonksiyonlarını hesaplamak genellikle imkansızdır, çünkü uçların elektronik yapı ve iletken içindeki yayılma üzerinde bir etkisi olacaktır. Bu etkinin hesaplamaya dahil edilmesi gerekir. Bu amaca yönelik genel strateji, iletkenin kendi sınırlarındaki sonsuz uçların etkisini belirlemektir. Sonlu Farklar Yöntemi İlgili prosedürleri anlamak için başlangıçta, a'nın bir sabit olduğu, zj − zj−1 = a mesafesinde eşit aralıklı ayrık kafes noktalarına sahip basit bir tek boyutlu sistemi ele alıyoruz. Daha sonra sistemin Hamilton operatörü verilir. Potansiyel V(z) de her kafes noktasında tanımlanır, V için Vj yazarız (z = ja). H'yi eşit olarak ayrıklaştırılmış bir f(z) fonksiyonu ile çarparak, z = ja noktası için aşağıdaki ilişkiyi elde ederiz. Sonlu farklar yöntemi, adını diferansiyellerin ele alınmasından alır. f(z = ja)'nın birinci türevi için f (z = (j + 1/2)a) ve f (z = (j − 1/2)a) değerleri arasındaki sonlu farkı dikkate alabiliriz. Tek boyutlu Schrödinger denklemi daha sonra, matrisin her satırının yalnızca üç eleman içerdiği bir matris denklemine dönüştürülür: köşegen eleman ve onun iki komşusu. Hamiltonian'ın atomik yörünge temsilinde böyle bir matris, yalnızca köşegen ve en yakın komşulara "atlamalı" parametreleri içerdiğinden, "sıkı bağlayıcı" matris olarak bilinir. Sonsuz bir ucu düşündüğümüz için, H matrisi sonsuz boyutludur. Matrisi z = ja = 0 noktasına yakın ele alırsak, bileşenleri açıkça yazabiliriz. Bir sistemin Hamilton matrisine sahip olduğumuzda, Green fonksiyonu basitçe reçeteye göre ters matristir. Bununla birlikte, küçük bir sorun var: sonsuz bir teli düşündüğümüz için matris sonsuz boyutludur. Sonsuz bir matrisi tersine çevirmek mümkün değildir, bu nedenle kurşunun özellikleriyle başa çıkmak için dolaylı bir yaklaşım düşünmeliyiz. Bu amaçla önce bir iletken ve bir sonsuz kurşun içeren bir sistemi ayrı tanımlanan iki alt sisteme ayırıyoruz. Sistemin genel fonksiyonu daha sonra aşağıdaki şekilde alt matrislere bölünebilir.

Parametrik Belirsizlikler – Endüstride Model- Ödev Hazırlatma – Tez Yazdırma – Proje Yaptırma Fiyatları – Ödev Örnekleri – Ücretli Proje Yaptırma – Tez Yaptırma Ücretleri

ÖNCEDEN BİLGİLENDİRİLMİŞ GPC’DE SAĞLAMLIK ANALİZİ

Gerçek hayatta süreçlerin matematiksel modellerinin detaylandırılması, benimsenecek basitleştirmeleri gerektirir. Pratikte, fiziksel bir süreci tam olarak tanımlayabilen hiçbir matematiksel model mevcut değildir. Kullanılan tasarım tekniği ne olursa olsun, kontrolörler her zaman sürecin dinamik davranışı hakkındaki bilgilere (zorunlu olarak eksik) dayalı olarak tasarlanır.

Proses ister bir kısmi diferansiyel denklem sistemi kullanılarak, isterse sadece bir statik kazanç ve bir zaman sabiti kullanılarak tanımlansın, modelleme hatalarının kontrol sisteminin davranışını olumsuz etkileyebileceği her zaman akılda tutulmalıdır. Amaç, denetleyicinin modeldeki bu belirsizliklere karşı duyarsız olması yani sağlam olmasıdır.

Sağlamlık kavramı pratikte büyük fayda sağlayacak gibi görünse de, altmışlardan seksenlere kadar kontrol literatüründe neredeyse hiç yoktu. Morari’nin işaret ettiği gibi, bu dönemde geliştirilen tasarım tekniklerinin endüstriyel uygulamada daha fazla kabul görmemesinin nedenlerinden biri bu olabilir.

Buradaki amaç, önceki bölümde sunulan kontrolörlerin sağlamlığı ile ilgilenmektir. Amaç, denetleyiciyi sağlamlık kriterleri kullanarak tasarlamak değil, denetleyicinin sahip olduğu sağlamlığı belirlemektir. Her durumda, sağlam kriterler kullanan öngörücü kontrolör tasarımındaki gelişmeler ele alınacaktır. Yüksek frekanslarda yüksek sağlamlık marjları sağlamak için bir ön filtre kullanan gerileyen ufuk öngörücü denetleyicilerinin gelişmeleri de mevcuttur.

Hiçbir model süreci mükemmel bir şekilde temsil edemese de, bazılarının bunu diğerlerinden daha fazla doğrulukla yapacağı açıktır. Ancak, olası modelleme hataları dikkate alınmadan hiçbir modelin tamamlanmış olduğu düşünülemez.

Bu hatalar veya belirsizlikler, model ve süreç arasındaki tutarsızlığa neden olan fiziksel mekanizmalar hakkındaki bilgileri ve bu mekanizmaları resmileştirme kapasitesini belirli şekillerde yansıtan farklı biçimlerde temsil edilebilir. ele alınmalıdır.

Belirsizlikler, birçok durumda, transfer fonksiyonunda dikkate alınabilecek belirlenmiş parametrelerin fonksiyonundaki ifadeler olarak yapılandırılmış bir şekilde ifade edilebilir. Ancak, genellikle bu şekilde modellenemeyen, özellikle yüksek frekanslarda baskın olan ve yapılandırılmamış belirsizlikler oluşturan artık hatalar vardır.

Bu bölümde, belirsizliklerin varlığında önceden hesaplanmış GPC kararlılığı hakkında bir çalışma yapacağız; yani yöntemin sağlamlığı incelenecektir. Sonraki bölüm, ikinci tip çalışmayı bir sonrakine bırakarak, yalnızca yapılandırılmış belirsizlikleri ele alacaktır.

Yapılandırılmış Belirsizlikler

Tartışıldığı gibi, basitliğine rağmen tamamen gecikmeli birinci dereceden bir model, proses endüstrisindeki çoğu tesisin dinamiklerini tanımlar. Ancak, modelin gerçek sürecin tüm dinamiklerini tam olarak tanımlayamadığı durumu dikkate almak esastır. Yani, süreç modele makul ölçüde yakındır, ancak model tarafından tam olarak tanımlanmaz. Kazançlı modele bakıldığında, formun zaman sabiti ve ölü zamanına bakılır.

Sistemi tanımlayan üç parametredeki belirsizliklerin etkisi dikkate alınabilir. Belirtildiği gibi, ölü zaman, örnekleme süresinin çoklu olmayan bir tamsayısı olduğunda, süreç aşağıdaki transfer fonksiyonu ile modellenebilir.


Parametrik nedir
Parametrik TDK
Parametrik Non parametrik nedir
Anova testi Parametrik mı
Parametrik tasarım Nedir
Parametrik istatistik Nedir
Non-parametrik testler
Parametrik test nedir


İki tür belirsizlik dikkate alınacaktır: parametrik belirsizlikler ve modellenmemiş dinamik belirsizlikler. İlk durumda, kontrol modelinin sırasının tesisin sırasıyla aynı olduğu varsayılır, ancak parametrelerin, nominal parametreler etrafında bir belirsizlik bölgesi içinde olduğu kabul edilir.

Diğer belirsizlik türü, kontrol modelinde yer almayan süreç dinamiklerinin varlığını hesaba katacaktır. Bu, fabrika ve model siparişleri arasındaki farklılıklara yansıyacaktır.

Parametrik Belirsizlikler

Bu bölüm, sırasını değiştirmeden süreci tanımlayan parametrelerdeki olası belirsizliklerin incelenmesi ile ilgilidir. Yani, sürecin yapısı modelinkiyle aynı olacak, ancak parametreler “gerçek” olanlardan farklı olacaktır.

Böylece, bir dizi sabitle gerçek olanlarla ilişkilendirilecek bir dizi tahmini parametre olacaktır. Belirsizlik olmasaydı, bu iki küme aynı olurdu. Sistemin transfer fonksiyonu (4.1) olarak ifade edilebilir.

Burada Ge = (bo + b1)/(1 – a) proses statik kazancıdır. m parametresi, önceki bölümde görüldüğü gibi, d ve d+1 arasındaki kesirli gecikmeyi modellemeye hizmet eder ve bu nedenle a ile 1 arasında değişir. a, Ge ve m tahminindeki hatalar bu bölümde ele alınacaktır.

Gecikme tahminindeki hatalar aşağıdakinde ele alınacak ve sistem sırası değiştikçe modellenmemiş dinamikler olarak kabul edilecektir. Tahmin hatalarının kapalı döngü üzerindeki etkisini incelemeden önce, açık döngü davranışı açısından her bir belirsizliğin gerçekte neyi temsil ettiği hakkında bir fikir sahibi olmak için süreç ile açık döngü modeli arasındaki tutarsızlık gösterilecektir.

Kutup Belirsizliği

Ayrık bir birinci dereceden modelin kutbu, iyi bilindiği gibi, sürekli modelin zaman sabiti (a = e-f) ile ilişkilidir. Sürecin zaman sabitinin tahminindeki hatalar, kutup belirsizliklerine çevrilecektir. Bu tür belirsizliği modellemek için sürecin kutbu aa’da ve modelin a’da olduğu kabul edilir. Statik kazanç korunursa, süreç tarafından modellenebilir.

Sonuç olarak, a’nın değerleri birimden büyükse, model gerçek olanlardan daha yüksek zaman sabitleriyle çalışır, birimden daha düşük değerler için bunun tersi gerçekleşir. Kutup tahminindeki hatanın etkisi, modelin bir adım girişine ve 1’den büyük ve daha düşük olan prosesin bir adım girişine verilen yanıtları gösteren grafiksel olarak görülebilir.

Belirsizlik kazanımı

Statik kazanç, sürecin davranışını karakterize eden bir diğer önemli faktördür. Tahminindeki hatalar, sürecin modelden farklı davranış biçimlerine yol açabilir. Sürecin bir kazanç ,Ge ile = (bo + b1)/(1 – a) ile modellenebileceğini varsayalım.

Faz marjı üzerindeki etkisinden dolayı, döngü kapalıyken kazanç genellikle stabilite üzerinde büyük bir etkiye sahiptir. Bu nedenle, sürecin kapalı döngüsünü nasıl değiştirdiğini görmek ilginç olacaktır. Görüldüğü gibi, birim etrafındaki a değeri değiştirilerek farklı davranış biçimleri elde edilir. Süreci modelleyen transfer fonksiyonu şu şekilde verilir.

m değerindeki belirsizlik

m parametresi, örnekleme periyodunun katları olmayan gecikmeler göz önüne alındığında görünür. Bu durumda, bir Pade açılımının ilk terimleri kullanılarak bir yaklaşıklık yapılabilir ve kesirli gecikme, polinom (boz-l +bl z-2)Z-d ile tahmin edilebilir.

(4.2)’deki gibi transfer fonksiyonunu ifade edersek, m’nin 0 ile 1 arasında değişmesini sağlayarak, kesirli gecikmeleri temsil etmenin mümkün olduğu açıktır. Bu gerçek  gösterilmektedir. Bu parametre tahmin edilirken olası bir hata düşünülebilir ve bu nedenle f3m kullanılacaktır.

f3 değeri ünite çevresinde hareket edecektir, ancak 111 değeri her zaman 1’in altında olmalıdır, aksi takdirde d ile d + 1 arasındaki bölge dışında çalışılacaktır. Eğer bu gerçekleşirse, duruma karşılık gelecektir. daha sonra incelenecek olan gecikme tahminindeki hata. Bo+ bl = bo+ bl yerine getirilmesi gerektiğinden, statik kazancın bu parametrenin tahminiyle değişmediğine de dikkat edin.

Bir yanıt yazın